Большая техническая энциклопедия
2 3 8 9
U
А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я
ТА ТВ ТЕ ТИ ТО ТР ТУ ТЩ ТЫ ТЯ

Тензорный параметр

 
Тензорные параметры удобно разделить на три члена, соответствующие трем членам в матрице плотности поляризации фотонов.
Параметры qkK называются мультипольными тензорными параметрами. Поскольку р эрмитово и имеет единичный след, имеется соответственно ( 2 / I) 2 - 1 свободных параметров.
Де Qaf, - тензорный параметр порядка, введенный в гл. Однако ожидается, что определенные комбинации этих коэффициентов будут быстро исчезать.
Рассмотрим лемму Лоренца для сред с тензорными параметрами в случае монохроматического поля.
Пусть, далее, Т ik - какой-нибудь тензорный параметр этой среды, например, электрическая или магнитная проницаемость. Очевидно, что компоненты тензора Т ik должны быть инвариантны относительно любого поворота системы координат вокруг выделенного направления.
В [208] путем неравновесного усреднения соответствующих микроскопических уравнений получены уравнения для тензора напряжений и уравнения движения для директора и тензорного параметра порядка.
Тензорный параметр порядка ( ар в среднем исчезает.
Однокомпонентный параметр порядка, описывающий фазовый переход из изотропной жидкости, вообще не может быть тензорной величиной. Действительно, тензорный параметр порядка для жидкости всегда многокомпонентный, так как при произвольном повороте осей координат одна компонента тензора выражается через другие; иными словами, компоненты тензора образуют в случае изотропной среды базисы многомерных представлений.
В работах [14] - [17] показано, что классическая модель упругой сплошной среды содержит скрытые параметры, характеризующие геометрическую структуру внутренних взаимодействий частиц между собой: тензор Римана R jq, тензор кручения С и тензор немет-ричности Kijk. Поясним, как появляются эти тензорные параметры. Рассмотрим гипотезу сплошности [17] в терминах характеристик отображения pf pf ( x, t ] начального состояния среды в текущее состояние: d a - p % dxk. Для классической модели сплошной среды обычно предполагается, что соответствие между этими состояниями определяется диффеоморфным отображением pf - д а / дхг.
Уравнения (8.23) и (8.24) составляют полную систему уравнений малых механических колебаний квантового кристалла. Помимо специфического для квантового кристалла тензорного параметра pfk, в эти уравнения входит величина А, имеющая размерность квадрата скорости.
Xw со - держит спектр времен релаксации. От (3.4.6) уравнение (3.4.27) отличается наличием компонент тензорного параметра 4-го ранга, что увеличивает число рассматриваемых времен релаксации.
Чтобы достичь физического понимания этой структуры, рассмотрим произвольный гамильтониан, действующий на пространстве; пусть Н - представляющая этот гамильтониан эрмитова матрица. Такой гамильтониан не обязательно должен быть врашательно инвариантным, а тензорные параметры qkK ( для k Ф 0) должны теперь быть функциями времени.
Выписанные выше выражения (8.17) - (8.19) для тензора Эйнштейна позволяют также проверить законность тех пренебрежений, которые были сделаны в первом приближении. Значит, и сами эти поправки и вытекающие из них приближенные значения тензорных параметров (8.05) и (8.06) определены были верно. В уравнениях же (7.01) для пространственных компонент члены, квадратичные в производных, будут того же ( а именно четвертого) порядка, что и правая часть. Поэтому их нужно было бы принимать во внимание одновременно и уравнения для ife, аналогичного уравнениям (7.03) и (7.04), для g и з г написать нельзя.
 
Loading
на заглавную 10 самыхСловариО сайтеОбратная связь к началу страницы

© 2008 - 2014
словарь online
словарь
одноклассники
XHTML | CSS
Лицензиар ngpedia.ru
1.8.11