Большая техническая энциклопедия
0 1 3 5 8
D N
А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я
ЗА ЗД ЗЕ ЗН ЗО ЗР

Здесь левая часть

 
Здесь левая часть симметрична относительно значков Я, и.
Здесь левая часть дает полную энергию тела, а в последнем члене справа мы узнаем обычную кинетическую энергию.
Здесь левая часть определяет ток эмиттера для первого режима, а правая - ток коллектора для второго режима. Следовательно, эти токи равны. Полученный результат показывает справедливость теоремы взаимности.
Здесь левая часть представляет собой увеличение объема рабочего вещества в результате нагревания, а правая - уменьшение его объема при сжатии в результате повышения давления. Равенство этих величин отвечает принятому условию сохранения первоначального объема неизменным.
Здесь левая часть равна нулю, а правая положительна, что невозможно. Следовательно, наше предположение неверно.
Здесь левая часть - скорость накопления агрегатов в выбранной фракции; первое слагаемое в правой части - приток агрегатов в выбранную фракцию с входным потоком, второе - отток из фракции с выходным потоком.
Здесь левая часть является действительной функцией.
Здесь левая часть в соответствии со вторым законом Ньютона, является произведением массы на ускорение. Первый член в правой части представляет собой возвращающую силу, пропорциональную смещению х из положения равновесия. Для подвешенного на пружине груза это упругая сила, а во всех других случаях, когда ее физическая природа иная, эту силу называют квазиупругой. Второе слагаемое есть сила трения, пропорциональная скорости, например сила сопротивления воздуха или сила трения в оси.
Здесь левая часть совпадает с обычным уравнением непрерывности, выражающим закон сохранения числа частиц в конфигурационном пространстве. Правая часть характеризует источники и описывает скорости изменения функции ф в результате ее зависимости соответственно от времени, пространственных координат, скорости и столкновений. Если функция ф не зависит от г и /, тогда первые два члена справа равны нулю.
Здесь левая часть каждого из равенств - компонента твистора, а правая - компонента спинорной части. Поскольку твисторные индексы не штрихованы, а спинорные никогда не принимают значений 2 и 3, вторая строка в соотношениях (6.1.47) определена однозначно. Может показаться, что неоднозначность имеется в первой строке, но это не так.
Здесь левая часть равенства выражает изменение энтропии трибосистемы, необходимое для разрушения - износа массы материала трибосистемы, находящегося в состоянии предразрушения, а правая часть - изменение или накачку энтропии за тот же промежуток времени вследствие физико-химических процессов, происходящих в трибосистеме под влиянием внешних энергетических воздействий.
Здесь левая часть уравнения равна продолжающемуся текущему притоку G ( t) жидкости ( из скважины или в скважину) после ее остановки. Первый член правой части уравнения равен постоянному значению дебита скважины G0 до ее остановки.
Здесь левая часть уравнения представляет разность свободных энергий активации для двух ароматических соединений, а правая часть - разность свободных энергий ионизации для тех же ароматических соединений; Q - константа. Учитывая, что свободная энергия связана с соответствующей скоростью или константами ионизации ( см. разд.
Здесь левая часть равенства имеет тот же вид, что и в уравнении неразрывности, а правая есть разность между излученной первичными источниками энергией и энергией, перешедшей в другие виды вследствие истинного поглощения.
Здесь левая часть равенства представляет собой энергию, поступившую от источника тока за время гашения дуги, правая часть определяет: первый член - энергию, ушедшую на нагрев сопротивления, второй член - электромагнитную энергию, запасенную в индуктивности, третий член - энергию дуги.

Здесь левая часть равенства выражает изменение энтропии трибосистемы, необходимое для разрушения - износа массы материала трибосистемы, находящегося в состоянии предразрушения, а правая часть - изменение или накачку энтропии за тот же промежуток времени вследствие физико-химических процессов, происходящих в трибосистеме под влиянием внешних энергетических воздействий.
Здесь левая часть уравнения представляет разность свободных энергий активации для двух ароматических соединений, а правая часть - разность свободных энергий ионизации для тех же ароматических соединений; Q - константа. Учитывая, что свободная энергия связана с соответствующей скоростью или константами ионизации ( см. разд.
Диаграммы токов в якоре ( а и в источнике ( Ь. Здесь левая часть уравнения представляет энергию, потребляемую из сети, первый член правой части - электромагнитную работу двигателя, а второй и третий члены - энергию джоулевых потерь за время импульса и за время паузы.
Здесь левая часть уравнения соответствует продолжающемуся текущему притоку G () жидкости ( из скважины или в скважину) после ее остановки. Первый член правой части уравнения соответствует постоянному значению дебита скважины G0 до ее остановки.
Ударная адиабата квазипоперечных ударных волн. Здесь левая часть неравенства противоположна по знаку и пропорциональна производству энтропии на скачке. Окружность и2 и2 R2, где скачок энтропии меняет знак, будет называться энтропийной окружностью.
Здесь левая часть неравенства представляет сумму слагаемых, соответствующих всем граничным дугам а областей третьего типа. Остальные граничные дуги а лежат также на границе области первого или второго типа.
Поскольку здесь левая часть зависит только от з, а правая только от t, то единственный способ добиться тождественности - это положить обе части равными некоторой постоянной величине k, называемой постоянной разделения.
Ректификация жидким рабочим агентом. Иными словами здесь левую часть аппарата 2 ( до штриховой линии), в которой получается возвращаемый обратно жидкий холодильный агент, следует рассматривать как дефлегматор, а правую - как собственно конденсатор.
В таком виде обобщенное уравнение соответствует наиболее распространенной форме записи уравнения движения, принятой в общей теории электропривода. Здесь левая часть представляет сумму нечетных производных по скорости с коэффициентами, зависящими только от моментов инерции сосредоточенных масс и жесткости упругих звеньев. В рядной системе при работе в режиме стопорения к указанной сумме прибавляется угловая координата в первой степени.
Сказанное справедливо и для случая, когда в запретной комбинации значений фигурируют более чем два признака. Только здесь левая часть выражения усложняется: она будет представлять собой элементарную конъюнкцию, обращающуюся в единицу на входящих в запретную комбинацию значениях исходных признаков. Примеры таких формул будут приведены ниже.
 
Loading
на заглавную 10 самыхСловариО сайтеОбратная связь к началу страницы

© 2008 - 2014
словарь online
словарь
одноклассники
XHTML | CSS
Лицензиар ngpedia.ru
1.8.11